Loading [MathJax]/jax/output/HTML-CSS/jax.js

반응형

[고전역학] 9. 비관성 기준계(2: 지구의 회전효과, 푸코 진자)



지구는 매일 360 회전하기 때문에 각속도는 7.27×105rad/s이고, 회전 효과는 미미해 보이나 지구의 회전으로 인해 적도 부분이 약간 팽창한다(적도 부위의 지구반지름은 북극보다 13마일 더 길다).

연추선(plumb line)은 지표면에서 수직 방향을 결정하는 선이고 수평면에 수직이나 지구의 회전으로 인해 정확히 지구 중심을 통과하지 않는다.

위 그림은 연추선에 원점을 두고 지표면에 대해 고정된 국소 좌표계를 나타낸 것이다. 이 좌표계의 병진운동은ρ=recosλ인 원주(원기둥)를 따라 일어난다(re는 지구반지름, λ는 연추의 위도). 연추는 국소 좌표계에서 정지해 있으므로 연추의 가속도 a=0이고 r=0이므로 원심력도 0이다. 또한 ˙ωω=0이므로 가로 힘도 0이고, v=0이므로 코리올리 힘 또한 0이다. 그러면 실제 힘 F와 가속으로 인해 발생하는 관성력 mA0뿐이고FmA0=0이다. 관성력의 방향은 국소 좌표계의 가속 방향과 반대이고 |mA0|=mω2recosλ이다. 


연추선에 작용하는 장력 T와 실제 중력 mg0, 관성력 mA0은 서로 평형을 이룬다고 본다. 즉,(T+mg0)mA0=0이고 연추가 매달려 있을 때, 장력 T는 국소 중력 mg와 평형을 이루고 있고, 국소 중력 mg는 실제 중력 mg0과 관성력 mA0의 벡터합이므로mg=mg0mA0=0이고 따라서 g=g0A0이다. 실제 중력 mg0는 지구 중심으로 향하고, 관성력 mA0는 지구 축에서 멀어지는 방향이여서 연추선의 방향은 지구 중심 방향에서 각도 ϵ만큼 벌어진다. 위의 오른쪽 그림에서 사인법칙을 적용하면sinϵmω2recosλ=sinϵ|mA0|=sinλmg이고 ϵ이 작으므로sinϵϵ=ω2regcosλsinλ=ω2re2gsin2λ이다.


지구 표면에서 포사체의 운동


지구 표면에서의 포사체의 운동방정식은m¨r=F+mg2mωω×˙rmωω×(ωω×r)(g=g0A0)이고 F는 중력 이외에 작용하는 실제의 힘들이다. 이때 공기저항을 무시하면 F=0이고, mωω×(ωω×r)은 크기가 아주 작기 때문에 무시할 수 있다. 그러면 운동방정식에는 중력과 코리올리힘만 남게 된다.m¨r=mg2mωω×˙r이 방정식을 풀기 위해 아래 그림처럼 좌표계를 정한다.

그러면 중력가속도는g=gk이고ωx=0,ωy=ωcosλ,ωz=ωsinλ이므로ωω×˙r=|ijkωxωyωz˙x˙y˙z|=(ω˙zcosλω˙ysinλ)i+(ω˙xsinλ)j+(ω˙xcosλ)k이고¨x=2ω(˙zcosλ˙ysinλ)¨y=2ω(˙xsinλ)¨z=g+2ω˙xcosλ이다. 이 결과들을 시간에 대해 적분하면˙x=2ω(zcosλysinλ)+˙x0˙y=2ωxsinλ+˙y0dotz=gt+2ωxcosλ+˙z0이고 이 결과들을 앞의 가속도에 대입한 다음 시간에 대해 두번 적분하고 ω2항을 무시하면x(t)=13ωgt3cosλωt2(˙z0cosλ˙y0sinλ)+˙x0t+x0y(t)=˙y0tω˙x0t2sinλ+˙y0z(t)=12gt2+˙z0t+ω˙x0t2cosλ+z0을 얻는다.


어떤 물체를 지면에서 높이 h인 곳에서 낙하시켰다고 하자. 그러면 ˙x0=˙y0=˙z0=0이고 초기 위치를 ˙x0=˙y0=0,˙z0=h라고 하면x(t)=13ωgt3cosλy(t)=0z(t)=12gt2+h이고 물체는 낙하하면서 동쪽으로 유동한다. 지면에 도달하는 시간은 y=2hg이므로, 이 시간을 x(t)에 대입하면 동쪽으로 유동한 거리는 다음과 같다.xh=13ω8h3gcosλ


푸코 진자


아래의 그림은 푸코 진자(Foucault pendulum)이다.

진자의 추에 작용하는 힘은 중력 mg와 줄의 장력 S이므로 운동방정식은m¨r=mg+S2mωω×˙r이다(원심력 mωω×(ωω×r)의 영향은 미미해서 무시했다.). 장력 벡터 S의 방향코사인은 각각xl,yl,(lz)l이므로 Sx=xSl,Sy=ySl이고m¨x=xlS2mω(˙zcosλ˙ysinλ)m¨y=ylS2mω˙xsinλ이다. 진자의 진폭이 매우 작아 장력 S가 거의 일정하게 mg로 유지된다고 하고 ˙z도 무시할 수 있다고 하면¨x=glx+2ω˙y¨y=gly2ω˙x(ω=ωsinλ=ωz는 관측 지점에서 잰 지구 각속도의 수직 성분이다)이다.

이 문제를 해결하기 위해서 수직축에 대해 ω의 각속도로 회전하여 지구 회전에 따른 수직성분을 상쇄시켜야 한다. 그러면x=xcosωt+ysinωty=xsinωt+ycosωt이 식들을 앞의 운동방정식에 대입해서 ω2항들을 제거하고 정리하면(¨x+glx)cosωt+(¨y+gly)sinωt=0이고 다음의 두 식을 얻는다.¨x+glx=0¨y+gly=0이 식으로부터 xy평면에 투영된 궤도는 고정된 방향을 가진 타원이 되고, 지구의 고정된 좌표계에서는 ω=ωsinλ의 각속도로 타원 궤도를 따라 세차운동(precession)을 한다.


참고자료:

Analytical Mechanics 7th edition, Fowles, Cassiday, Cengage Learning

Classical Dynamics of Particles and Systems 5th edition, Thornton, Marion, Cengage Learning 

반응형
Posted by skywalker222