[일반물리학] 5. 수소 원자의 양자모형과 파동함수
수소 원자의 퍼텐셜 에너지는 U(r)=−kee2r이고 여기서 ke는 쿨롱상수, r은 양성자(x=0에 위치)에서 전자까지의 반지름 거리이다.
수소 원자의 문제는 수학적으로 3차원으로 다루어야 한다(r=√x2+y2+z2). 다음은 시간과 무관한 3차원 슈뢰딩거 방정식이다.−ℏ22m(∂2ψ∂x2+∂2ψ∂y2+∂2ψ∂z2)+Uψ=Eψ여기서 함수 ψ(x,y,z)를 r, θ, ϕ에 대한 함수 R(r), f(θ), g(ϕ)의 곱으로 나타낼 수 있다. 예를 들자면 R(r)의 경계조건은 lim, \displaystyle\lim_{r\,\rightarrow\,\infty}{R(r)}<\infty이고 g(\phi)의 경계조건은 g(\phi+2\pi)=g(\phi)이다. 이러한 경계조건들을 함수 R(r), f(\theta), g(\phi)에 적용시키면, 수소 원자의 허용상태에서의 세개의 서로 다른 양자수를 얻을 수 있다.
주양자수(principal quantum number)는 첫번째 양자수로 R(r)과 관계되어 있다. 이를 n으로 표시한다. R(r)에 대한 미분방정식은 핵으로부터 어떤 지름거리에서 전자를 발견할 확률을 가진 함수를 구할 수 있게 한다. 수소 원자에서 허용상태의 에너지는E_{n}=-\left(\frac{k_{e}e^{2}}{2a_{0}}\right)\frac{1}{n^{2}}=-\frac{13.606}{n^{2}}e\text{V}이다.
궤도양자수(orbital quantum number)는 f(\theta)에 대한 미분방정식으로부터 도출되며 전자의 궤도 각운동량을 나타내고 \ell로 표시한다. 궤도 자기 양자수(orbital magnetic quantum number)는 g(\phi)에 대한 미분방정식으로부터 도출되고 이를 m_{\ell}로 표시한다.
R(r), f(\theta), g(\phi)에 경계조건을 적용하면 세개의 양자수 사이의 중요한 관계를 얻고 또한 이들 값의 제한도 얻는다.
n값: 1부터 \infty까지의 정수 \ell값: 0부터 n-1까지의 정수 m_{\ell}값: -\ell부터 \ell까지의 정수 |
양자수 |
이름 |
허용된 값 |
허용 상태수 |
n |
주양자수 |
1,\,2,\,3,\,\cdots |
모든 수 |
\ell |
궤도 양자수 |
0,\,1,\,2,\,\cdots,\,n-1 |
n |
m_{\ell} |
궤도 자기 양자수 |
-\ell,\,-\ell+1,\,\cdots,\,0,\,\cdots,\,\ell-1,\,\ell |
2\ell+1 |
동일한 주양자수를 가지고 있는 상태들은 모두 한 껍질(shell)을 형성한다고 한다.
n=1,\,2,\,3,\,\cdots상태를 나타내는 껍질은 \text{K, L, M,}\,\cdots의 문자로 표시하고 마찬가지로 동일한 n과 \ell값을 가진 모든 상태는 부껍질(subshell)을 형성한다. 문자 s,\,p,\,d,\,f,\,g,\,h,\,\cdots는 \ell=0,\,1,\,2,\,3,\,\cdots을 표현하는데 사용한다.
(참고: s,\,p,\,d,\,f는 스펙트럼 선을 분류할 때 생겨났다. sharp, principal, diffuse, fundamental)
n |
껍질기호 |
\ell |
부껍질기호 |
1 |
\text{K} |
0 |
s |
2 |
\text{L} |
1 |
p |
3 |
\text{M} |
2 |
d |
4 |
\text{N} |
3 |
f |
5 |
\text{O} |
4 |
g |
6 |
\text{P} |
5 |
h |
수소 원자의 퍼텐셜 에너지는 핵과 전자 사이의 지름 r에만 의존한다. 그러므로 파동함수 역시 r에만 의존하고 f(\theta)와 g(\phi)는 일정하다. 수소 원자에서 가장 간단한 파동상태는 1s상태이고 이때의 파동방정식은\psi_{1s}(r)=\frac{1}{\sqrt{\pi a_{0}^{3}}}e^{-\frac{r}{a_{0}}}이다(a_{0}는 보어반지름). \psi_{1s}는 r에만 의존하기 때문에 구면대칭이고 이러한 대칭은 모든 s상태에서 존재한다.
부피 dV안에서 전자를 발견할 확률은 |\psi|^{2}dV이다. 그러면 지름확률밀도함수 P(r)을 반지름 r과 두께 dr을 가진 구면껍질 안에서 전자를 발견할 확률로 정의한다. dV=4\pi r^{2}dr이므로 확률은P(r)dr=|\psi|^{2}dV=|\psi|^{2}4\pi r^{2}dr이다. 그러면 P(r)=|\psi|^{2}4\pi r^{2}이고 \displaystyle|\psi_{1s}\|^{2}=\frac{1}{\pi a_{0}^{3}}e^{-\frac{2r}{a_{0}}}이므로 바닥상태인 수소원자의 지름확률밀도함수는 다음과 같다.P_{1s}(r)=\left(\frac{4r^{2}}{a_{0}^{3}}\right)e^{-\frac{2r}{a_{0}}}수소 원자의 바닥상태에서 전자가 존재할 확률이 가장 큰 r값은 r=a_{0}이다. 그 이유는\frac{dP_{1s}}{dr}=2r\left(1-\frac{r}{a_{0}}\right)e^{-\frac{2r}{a_{0}}}이므로 r=a_{0}일 때, 최대이다. 반면 r=0, r=\infty일 때는 최소이다.\int_{a_{0}}^{\infty}{P_{1s}(r)dr}=\frac{5}{e^{2}}=0.677인데 그 이유는 P(r)이 비대칭적이어서 최고점의 왼쪽보다 오른쪽이 많은 면적을 갖기 때문이다.
전자 전하는 보통 전자구름이라고 말하는 영역의 공간에 확산되어 분포하고 있다는 것을 알 수 있다. 왼쪽 그림은 수소원자 1s상태일때의 전자의 확률밀도, 파란색의 농도는 확률밀도의 값을 나타낸다. 파란색의 농도가 가장 진한 위치는 r=a_{0}이다.
수소원자에서 다음으로 간단한 파동함수는 2s\,(n=2,\,\ell=0)상태로 이때의 확률밀도함수는\psi_{2s}(r)=\frac{1}{\sqrt{2\pi}}\left(\frac{1}{a_{0}}\right)^{\frac{3}{2}}\left(2-\frac{r}{a_{0}}\right)e^{-\frac{r}{2a_{0}}}이다. \psi_{2s}는 r에만 의존하고 구면대칭이다. n=2일 때의 에너지는 \displaystyle E_{2}=-\frac{13.606}{4}=-3.401e\text{V}이다.
(이 에너지 준위는 수소의 첫번째 들뜬 상태를 나타낸다.)
최대 확률값은 P\approx5a_{0}의 최댓값을 갖는 r값에 해당된다. 1s상태의 전자보다 2s상태의 전자가 핵으로부터 멀리 떨어져 있다.(왼쪽 그래프)
참고자료:
대학물리학, 대학물리학교재편찬위원회, 북스힐
Physics for scientists and engineering with modern physics, Serway, Jewett, Cengage Learning
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