[일반물리학] 3. 양자역학(2: 슈뢰딩거 방정식)
시간에 무관한 슈뢰딩거 방정식(time-independent Schrödinger equation)−ℏ22md2ψdx2+U(x)ψ=Eψ여기서 ℏ=h2π이고 E는 계(입자 주변)의 전체 에너지와 같은 상수이다. |
슈뢰딩거 방정식은 계의 역학적 에너지 보존원리와 잘 일치한다. 첫째항을 보면 입자의 운동에너지(ℏ22m)와 파동함수(d2ψdx2=−ψ)의 곱이다. 그러면 앞에서 언급한 슈뢰딩거 방정식에 의해 Kψ+Uψ=Eψ이고 따라서 K+U=E이다. 이는 역학적 에너지 보존을 나타낸다.
슈뢰딩거 방정식의 해는 경계에서 부드럽게(smooth) 만나야 하므로 ψ(x), dψdx둘 다 연속이어야 한다.
왼쪽 그림은 상자 안의 입자에 대한 퍼텐셜에너지를 나타낸 것이다. 그래프의 모양 때문에 상자 안의 입자를 네모 우물(square well)이라고 한다. 여기서 우물(well)은 퍼텐셜 에너지의 그래프 모양의 윗부분이 열려있는 형태이고 그 반대인 아래부분이 열려있는 형태를 장벽이라고 한다. 따라서 왼쪽 그림의 그래프는 우물이다.
0<x<L의 영역에서 U(x)=0이므로 −ℏ22md2ψdx2=Eψ이고 미분방정식d2ψdx2=−2mEℏ2ψ=−k2ψ(k=√2mEℏ)의 해는ψ(x)=Asinkx+Bcoskx이다. 여기서 상수 A, B는 경계조건과 규격화 조건으로 결정되는 계수이다.
ψ(0)=Asin0+Bcos0=B=0이어야 하므로 B=0이고 ψ(L)=AsinkL=0이어야 하는데 A=0이면 ψ(x)=0이 되기 때문에 kL=nπ(n은 정수)이어야 한다. 그러면kL=√2mEℏL=nπ이고 정수 n의 각 값들은 양자화된 에너지 En의 값에 대응한다.(En=(h28mL2)n2) 따라서 허용에너지 En은 앞에서 구한것처럼 En=(h28mL2)n2이고 파동함수는 ψn(x)=Asin(nπLx)이다. 이때 파동함수를 규격화하면ψn(x)=√2Lsin(nπLx)(A=√2L)이다.
왼쪽 그림은 유한한 높이를 갖는 우물(퍼텐셜 에너지가 유한)을 나타낸 것이다. 고전역학의 입장에서 E<U
(E는 전체에너지)이면, 입자는 퍼텐셜 우물 안쪽에 같혀있게 되고 입자가 우물 바깥에 있다면, K<0
(K는 운동에너지)이 되어 전혀 가능성이 없게 된다. 그러나 양자역학에서는 E<U일 지라도 유한한 확률값을 가지면서 우물 바깥에도 존재할 수 있다(영역 I과 III에서 ψ≠0). 그래서 |ψ|2도 이 영역에서 0이 아니다.
(불확정성의 우너리는 계의 에너지의 불확정성도 허용하기 때문에 입자가 우물 바깥에 있다고 해도 에너지 보존 법칙의 위배는 없다)
영역 I과 III에서 슈뢰딩거 방정식은 d2ψdx2=2m(U−E)ℏ2ψ=C2ψ(C=√2m(U−E)ℏ)이므로 이 슈뢰딩거 방정식의 해는 ψ(x)=AeCx+Be−Cx이다.
영역 I에서는 ψI=AeCx(x<0)이어야 한다. 왜냐하면 limx→−∞Be−Cx=∞이기 때문이다.
영역 II에서는 앞에서 구한대로 ψII=Fsinkx+Gcoskx(0<x<L)이고 여기서 U=0, k=√2mEℏ이다.
영역 III에서는 ψIII=Be−Cx(x>0)이어야 한다. 왜냐하면 limx→∞AeCx=∞이기 때문이다.
완전한 파동함수를 구하기 위해서는 다음의 조건ψI(0)=ψII(0),dψIdxx=0=dψIIdxx=0,ψII(L)=ψIII(L),dψIIdxx=L=dψIIIdxx=L들을 이용하여 A, B, F, G의 값을 구한다.
폭 L의 영역에서 일정한 퍼텐셜 에너지값 U를 갖고 다른 영역에서 0인 형태(왼쪽그림)를 네모장벽
(square barrier)이라고 하고 U를 장벽높이(barrier height)라고 한다.
E<U인 입자가 왼쪽에서 입사하는 경우, 고전역학의 입장에서 이를 해석하면 이 입자는 장벽에서 반사될 것이고 만약 영역 II에 입자가 존재하게 되면 운동에너지는 음(-)의 값을 갖게 된다(허용되지 않음)는 결과를 얻는다. 반면 양자역학의 입장에서 이를 해석하면 에너지에 관계없이 모든 영역에 입자가 존재할 수 있게 된다는 결과를 얻는다(고전적으로 금지된 영역에 있을 확률은 매우 작다).
불확정성 원리에 따르면, 입자가 장벽 안에 있는 시간간격(Δt)이 짧으면 입자가 장벽 안에 존재할 수 있고(ΔEΔt≥ℏ2와 일치), 만약 장벽이 비교적 얇다면 이 짧은 시간동안 입자가 이 장벽을 통과하여 이동하는 것이 가능하다.
앞의 결과를 참고하자면 영역 I과 III에서는 해가 사인함수이고 영역 II에서는 지수함수이다. 입자를 찾을 확률은 |ψ|2에 비례하기 때문에, 영역 III에서 장벽 너머로 입자가 존재할 확률은 0이 아니다.
장벽의 반대편으로 입자가 이동하는 현상을 터널링(tunneling, 또는 장벽투과: barrier penetration)이라고 한다. 이때 입자가 장벽의 반대편으로 투과할 확률을 투과계수(transmission coefficient), 반대로 장벽에 의해 입자가 반사될 확률을 반사계수(reflection coefficient)라고 한다. 입사된 모든 입자는 반드시 반사되거나 투과되기 때문에 T+R=1(T: 투과계수, R: 반사계수)이다.
T≪1(폭이 매우 크거나 장벽이 매우 높은 경우(E≪U))일 때, T≈e−2CL(C=√2π(U−E)ℏ)이고 이는 T≠0임을 나타낸다. 터널링이라는 현상이 실험적으로 관측되는 것은 양자물리학의 원리들의 맞다는 강력한 증거가 될 수 있다.
선형복원력 F=−kx(x는 평형상태(x=0)로부터의 입자의 위치, k는 힘상수)를 받는 입자에 대한 계의 퍼텐셜에너지는 U=12kx2=12mω2x2이고 진동의 각진동수는 ω=√km이다.
고전적으로 입자를 평형위치로부터 변위시켰다가 놓으면 x=−A와 x=A사이를 진동하고 A는 진동의 진폭이 된다. 또한 전체에너지는E=K+U=12kA2=12mω2A2가 되기 때문에 슈뢰딩거방정식은−ℏ22md2ψdx2+12mω2x2ψ=Eψ(U=12m2ω2x2)이고 따라서 이 슈뢰딩거 방정식의 해는 ψ(x)=Be−Cx2이고 여기서 B는 규격화 조건으로 결정되고 C=mω2ℏ, E=12ℏω이다. ψ는 계의 바닥상태이고 C=mω2ℏ이므로 에너지값은 12ℏω이다.
'기초자연과학 > 일반물리학 이론(양자역학)' 카테고리의 다른 글
[일반물리학] 6. 양자수의 물리적 해석 (1) | 2018.02.10 |
---|---|
[일반물리학] 5. 수소 원자의 양자모형과 파동함수 (0) | 2018.02.09 |
[일반물리학] 4. 기체의 원자 스펙트럼과 원자의 모형 (0) | 2018.02.08 |
[일반물리학] 2. 양자역학(1) (0) | 2018.02.06 |
[일반물리학] 1. 흑체복사와 플랑크의 가설, 아인슈타인의 광전효과, 입자의 파동적 성질, 불확정성 원리 (0) | 2018.02.05 |