3. 2차원 운동
xy평면에서 입자의 위치는 좌표계의 원점으로부터 입자까지 연결한 위치벡터(position vector) →r로 표시한다. 입자의 변위벡터(displacement vector) Δ→r은 나중위치벡터 →rf에서 처음위치벡터 →ri를 뺀 것으로 정의한다. 즉Δ→r=→rf−→ri시간 Δt=tf−ti동안 입자의 평균속도(average velocity)는→vavg=Δ→rΔt로 정의한다. 또한 순간속도(instantaneous velocity)는→v=lim로 정의한다.
순간속도벡터 \vec{v}의 크기 v=|\vec{v}|를 속력(speed)이라고 하며 스칼라양이다.
평균가속도와 순간가속도를 다음과 같이 정의한다.\vec{a}_{\text{avg}}=\frac{\Delta{v}}{\Delta t},\,\vec{a}=\lim_{\Delta t\,\rightarrow\,0}{\frac{\Delta\vec{v}}{\Delta t}}=\frac{d\vec{v}}{dt}
1. 일직선(1차원)운동에서와 같이 속도벡터의 크기(속력)는 시간에 따라 변할 수 있다.
2. 속도의 크기(속력)는 일정하더라도 굽은 경로(2차원) 운동에서처럼 속도와 방향이 변하기도 한다.
3. 속도와 크기와 방향이 모두 변할 수 있다.
포물체 운동(Projectile Motion)
먼저 다음과 같이 가정한다.
가정 1: 자유낙하가속도는 일정하고 아래로 향한다.
가정 2: 공기저항은 무시한다.
포물체 운동을 분석할 때, 이를 수평방향의 등속운동과 연직방향의 자유낙하
운동의 중첩으로 간주할 수 있다.(시간 t는 두 성분에 대해 공통성분이다.)
왼쪽 그림에서 v_{xi}=v_{i}\cos\theta_{i}, v_{yi}=v_{i}\sin\theta_{i}.
y=v_{i}\sin\theta_{i}t-\frac{1}{2}gt^{2}, v_{y}=\frac{dy}{dt}=v_{yi}-gt=v_{i}\sin\theta_{i}-gt이고 최대높이에서 v_{y}=0이므로 최고점 도달시간은 t_{A}=\frac{v_{i}\sin\theta_{i}}{g}, 최대높이는 h=\frac{v_{i}^{2}\sin^{2}\theta_{i}}{2g}, 수평도달거리는 R=\frac{v_{i}^{2}\sin2\theta_{i}}{g}이고 다시 땅으로 떨어질 때까지 걸리는 시간은 최고 높이에 도달하는데 걸린 시간의 두 배이다. 즉, t_{B}=2t_{A}. \theta_{i}=45º일 때 수평도달거리 R이 최대이다.
입자의 등속 원운동(The Particle in Uniform Circular Motion)
\Delta\vec{v}=\vec{v}_{f}-\vec{v}_{i}, 등속원운동이므로 |\vec{v}_{f}|=|\vec{v}_{i}|=v, |\vec{r}_{i}|=|\vec{r}_{f}|=r(원의 반지름)이다. 속도벡터와 위치벡터는 서로 수직이므로 두 위치벡터 \vec{r}_{i}, \vec{r}_{f}가 이루는 각 \Delta\theta는 속도벡터 \vec{v}_{i}, \vec{v}_{f}가 이루는 각과 같다. 따라서\frac{|\Delta\vec{v}|}{v}=\frac{|\Delta\vec{r}|}{r}이므로 |\Delta\vec{v}|=\frac{|v|}{r}|\Delta\vec{r}|이고 평균가속도는 |\vec{a}_{\text{avg}}|=\frac{|\Delta\vec{v}|}{\Delta t}=\frac{v}{r}\frac{|\Delta\vec{r}|}{\Delta t}이다. 이때 \Delta t\,\rightarrow\,0이면 \displaystyle\small\lim_{\Delta t\,\rightarrow\,0}{\frac{|\Delta\vec{r}|}{\Delta t}}=v이므로 구심가속도(centripental acceleration)는 a_{c}=\frac{v^{2}}{r}이다(원운동이여서 등속운동이나 가속도는 0이 아니다!).
한번 회전하는데 걸리는 시간을 주기(period)라고 한다. 한 주기 T 동안 입자는 거리 2\pi r(원형경로의 원주)만큼 이동한다. 그러면 v=\frac{2\pi r}{T}이고 T=\frac{2\pi r}{v}.
접선 및 지름가속도(Tangent and Radial Acceleration)
지름성분 a_{r}은 원의 반지름 방향의 성분이고 접선성분 a_{t}는 반지름에 수직인 접선방향이다. \vec{a}_{r}과 \vec{a}_{t}는 서로 수직이므로 \vec{a}=\vec{a}_{r}+\vec{a}_{t}, |\vec{a}|=\sqrt{a_{r}^{2}+a_{t}^{2}}이다.
접선가속도 성분은 입자의 속력변화를 일으킨다. 순간속도에 평행하고 a_{t}=\left|\frac{dv}{dt}\right|. 지름가속도 성분은 속도벡터방향의 변화로 인해 생긴다. a_{r}=-a_{c}=-\frac{v^{2}}{r}(r은 해당 점에서 경로의 곡률반지름이고 음의 부호가 붙은 것은 구심가속도 방향이 원의 중심을 향하고, 원의 중심에서 항상 밖을 향하는 지름단위벡터와 반대임을 나타낸다.)
주어진 속력에서 곡률반지름이 작을 때 a_{r}은 크고 곡률반지름이 클 때 a_{r}은 작다.
\vec{a}의 방향은 속력 v가 증가하면 \vec{v}와 같은 방향이고, v가 감소하면 \vec{v}와 반대방향이다.
속도 v가 상수인 등속원운동에서는 a_{t}=0이고, 가속도는 항상 지름방향이다.
\vec{v}의 방향이 변하지 않는다면 운동은 1차원적으로 변한다. (a_{r}=0이지만 a_{t}\neq0일 수도 있다.)
상대속도와 상대가속도(Relative Velocity and Relative Acceleration)
기준틀은 관찰자가 원점에 정지해 있는 직각좌표계이다.
관찰자 A는 지구에 대해 상대적으로 고정된 기준 틀 S_{A}에 있고, 관찰자 B는 S_{A}에 대해 상대적으로(따라서 지구에 대해 상대적으로) 오른쪽으로 일정한 속도 \vec{v}_{BA}를 갖고 이동하는 기준틀 S_{B}에 있다. \vec{v}_{BA}는 A가 측정하는 B(기준틀 S_{B})의 속도를 의미한다\vec{v}_{BA}=-\vec{v}_{AB}.
(갈릴레이 변환식) \vec{r}_{PA}=\vec{r}_{PB}+\vec{v}_{BA}t
(Galilean transfor- \frac{d\vec{r}_{PA}}{dt}=\frac{d\vec{r}_{PB}}{dt}+\frac{d}{dt}(\vec{v}_{BA}t)
mation equations) \vec{v}_{BA}=\vec{v}_{PA}-\vec{v}_{PB} (\vec{v}_{PA}: A가 측정한 P점에 있는 입자의 속도, \vec{v}_{PB}: B가 측정한 P점에 있는 입자의 속도.)
비록 두 기준 틀에서 관찰자들이 입자의 속도를 다르게 측정하더라도 \vec{v}_{BA}가 일정하면 동일한 가속도를 측정하게 된다.
\frac{d}{dt}(\vec{v}_{BA})=\frac{d}{dt}(\vec{v}_{PA})-\frac{d}{dt}(\vec{v}_{PB})이고 \vec{v}_{BA}가 일정하기 때문에 \frac{d}{dt}(\vec{v}_{BA})=\vec{0}이다. 따라서 \vec{a}_{PA}=\vec{a}_{PB}라고 결론내릴 수 있다.
즉, 한 기준틀에 있는 관찰자가 측정한 입자의 가속도는 그 기준틀에 대해 등속도로 상대운동을 하는 다른 관찰자가 측정한 가속도와 같다.
참고자료:
대학물리학, 대학물리학교재편찬위원회, 북스힐
Physics for scientists and engineering with modern physics, Serway, Jewett, Cengage Learning
'기초자연과학 > 일반물리학 이론(역학)' 카테고리의 다른 글
[일반물리학] 4. 운동의법칙 (2: 응용) (0) | 2017.02.16 |
---|---|
[일반물리학] 4. 운동의 법칙 (1: 기본이론) (0) | 2017.02.14 |
[일반물리학] 2. 벡터 (0) | 2017.02.05 |
[일반물리학] 1. 1차원 운동 (0) | 2017.02.04 |
물리학에서의 측정: 차원, 단위, 유효숫자 (1) | 2017.02.02 |