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복소해석학을 이용한 이상적분의 계산(2)
여기서 다루고자 하는 이상적분∫∞−∞e−zx2−ibxdx=(πz)12e−b24z(z∈C,Rez>0,b∈R)은 양자역학, 확률론, 파인만적분에 이용되는 공식인데 그 유도는 복소해석학을 이용하지만 과정은 길고 복잡하다. 때문에 앞에서 같이 다루지 않고 여기서 따로 다루도록 하겠다.
다음은 이 적분공식을 유도하는데 필요한 정의와 정리들이다.
1. ∫∞−∞e−ax2dx=√πa(a>0)
2. 지배수렴정리
{fn}을 실수(R) 위에서의 연속함수열로 다음이 성립한다고 하자.lim여기서 f는 실수 전체에서 연속인 함수이다. 실수 전체에서 적분가능한 함수 g가 존재해서 다음이 성립하면|f_{n}(x)|\leq g(x)\,(x\in\mathbb{R},\,n\in\mathbb{N})f는 실수 전체에서 적분가능하고 다음의 등식이 성립한다\lim_{n\,\rightarrow\,\infty}{\int_{-\infty}^{\infty}{f_{n}(x)dx}}=\int_{-\infty}^{\infty}{f(x)dx}3. 푸비니 정리
함수 f:\mathbb{R}^{2}\,\rightarrow\,\mathbb{R}를 영역 R\subset\mathbb{R}^{2}위에서의 연속함수라 하자.
(i) R=\{(x,\,y)\,|\,a\leq x\leq b,\,g_{1}(x)\leq y\leq g_{2}(x)\}(g_{1},\,g_{2}는 [a,\,b]에서 연속)이면 다음이 성립한다.\iint_{R}{f(x,\,y)dA}=\int_{a}^{b}{\int_{g_{1}(x)}^{g_{2}(x)}{f(x,\,y)dy}dx}(ii) R=\{(x,\,y)\,|\,c\leq y\leq d,\,h_{1}(y)\leq x\leq h_{2}(y)\}(h_{1},\,h_{2}는 [c,\,d]에서 연속)이면 다음이 성립한다.\iint_{R}{f(x,\,y)dA}=\int_{c}^{d}{\int_{h_{1}(y)}^{h_{2}(y)}{f(x,\,y)dx}dy}4. 복소함수 f가 한 점 z_{0}에서 연속일 필요충분조건은 z_{0}로 수렴하는 임의의 수열 \{z_{n}\}에 대해 \displaystyle\lim_{n\,\rightarrow,\,\infty}{f(z_{n})}=f(z_{0})가 성립하는 것이다.
5. 복소함수 f가 z_{0}에서 해석적이라는 것은 z_{0}의 한 근방 위의 모든 점에서 미분가능하다는 것이다. f가 복소평면 \mathbb{C} 전체에서 해석적이면, 정함수라고 한다.
6. 복소함수 f가 영역 D 전체에서 해석적이고 D 내부에 포함되는 어떤 영역 또는 선분 위에서 f(z)=0이라 하자. 그러면 D 전체에서 f(z)=0이다.
7. 곡선 C:z=z(t)\,(a\leq t\leq b)위에서 복소함수 f의 선적분은 다음과 같이 정의된다.\int_{C}{f(z)dz}=\int_{a}^{b}{f(z(t))z'(t)dt}8. ML-부등식
복소함수 f가 곡선 C위의 임의의 점 z에 대해 M>0이 존재해서 |f(z)|\leq M, C의 길이를 L이라 하자. 그러면 다음의 부등식이 성립한다.\left|\int_{C}{f(z)dz}\right|\leq ML8. 코시-구르사 정리
f를 닫힌 곡선 C와 그 내부에서 해석적이라고 하자. 그러면 다음이 성립한다.\int_{C}{f(z)dz}=09. 모레라 정리
복소함수 f가 D 전체에서 연속이라 하고, D 내부의 모든 닫힌곡선 C에 대해 다음이 성립한다고 하자.\int_{C}{f(z)dz}=0그러면 f는 D전체에서 해석적이다.
다음은 여기서 유도하고자 하는 적분공식이다.
\mathbb{C}_{+}=\{z\in\mathbb{C}\,|\,\text{Re}z>0\}일 때 z\in\mathbb{C}_{+}와 b\in\mathbb{R}에 대하여\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-zx^{2}-ibx}dx}=\left(\frac{\pi}{z}\right)^{\frac{1}{2}}e^{-\frac{b^{2}}{4z}}그 전에 앞서 a>0,\,b\in\mathbb{R}일 때 다음의 적분공식이 성립함을 보여야 한다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-ax^{2}-ibx}dx}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}e^{-\frac{b^{2}}{4a}}b=0이면 1에 의해\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-ax^{2}}dx}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}이므로 b\neq0이라 하자.
(i) b>0일 때 \displaystyle b_{1}=\frac{b}{2a},\,R>0이라 하고 다음의 그림을 고려하자.

위 그림의 C_{1},\,C_{2},\,C_{3},\,C_{4}는 다음과 같이 나타낼 수 있고C_{1}:z=t\,(-R\leq t\leq R),\,C_{2}:z=R+ti\,(0\leq t\leq b_{1}),\,C_{3}:z=t+b_{1}i\,(-R\leq t\leq R),\,C_{4}:z=-R-ti\,(-b_{1}\leq t\leq0)C=C_{1}\cup C_{2}\cup-C_{3}\cup C_{4}라 하면 e^{-az^{2}}는 정함수이므로 코시-구르사 정리에 의해 다음이 성립한다.0=\int_{C}{e^{-az^{2}}dz}=\int_{C_{1}}{e^{-az^{2}}dz}+\int_{C_{2}}{e^{-az^{2}dz}}-\int_{C_{3}}{e^{-az^{2}}dz}+\int_{C_{4}}{e^{-az^{2}}dz}이때\begin{align*}\int_{C_{3}}{e^{-az^{2}}dz}&=\int_{-R}^{R}{e^{-a(t+b_{1}i)^{2}}dt}=\int_{-R}^{R}{e^{-a(t^{2}+2b_{1}ti-b_{1}^{2})}dt}\\ \int_{C_{1}}{e^{-az^{2}}dz}&=\int_{-R}^{R}{e^{-at^{2}}dt}\end{align*}이고\begin{align*}\int_{C_{2}}{e^{-az^{2}}dz}&=i\int_{0}^{b_{1}}{e^{-a(R+ti)^{2}}dt}=i\int_{0}^{b_{1}}{e^{-a(R^{2}+2Rti-t^{2})}dt}\\&=ie^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}e^{-2aRti}dt}\\ \int_{C_{4}}{e^{-az^{2}}dz}&=-i\int_{-b_{1}}^{0}{e^{-a(R+ti)^{2}}dt}=-i\int_{-b_{1}}^{0}{e^{-a(R^{2}+2Rti-t^{2})}dt}=-ie^{-aR^{2}}\int_{-b_{1}}^{0}{e^{-2aRt}e^{at^{2}}dt}\\&=-ie^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}e^{2aRti}dt}\end{align*}이므로 다음이 성립한다.\begin{align*}0&=\int_{-R}^{R}{e^{-at^{2}}dt}-\int_{-R}^{R}{e^{-a(t^{2}+2b_{1}ti-b_{1}^{2})}dt}+ie^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}e^{-2aRti}dt}-ie^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}e^{2aRti}dt}\\&=\int_{-R}^{R}{e^{-at^{2}}dt}-\int_{-R}^{R}{e^{-a(t^{2}+2b_{1}ti-b_{1}^{2})}dt}+2e^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}\sin2aRt dt}\end{align*}이때\left|2e^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}\sin2aRt dt}\right|\leq2e^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}dt},\,\lim_{R\,\rightarrow\,\infty}{2e^{-aR^{2}}\int_{0}^{b_{1}}{e^{at^{2}}dt}}=0이므로 다음의 등식이 성립한다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-at^{2}-2b_{1}ati+ab_{1}^{2}}dt}=\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-at^{2}}dt}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}\displaystyle b_{1}=\frac{b}{2a}이므로 \displaystyle ab_{1}^{2}=\frac{b^{2}}{4a}이고 따라서 b>0일 때 다음의 결과를 얻는다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-ax^{2}-ibx}dx}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}e^{-\frac{b^{2}}{4a}}(ii) b<0일 때 \displaystyle b_{1}=\frac{b}{2a}라 하고 다음의 그림을 고려하자.

위 그림의 C_{1},\,C_{2},\,C_{3},\,C_{4}는 다음과 같이 나타낼 수 있고C_{1}:z=t+b_{1}i\,(-R\leq t\leq R),\,C_{2}:z=R+ti\,(b_{1}\leq t\leq0),\,C_{3}:z=-t\,(-R\leq t\leq R),\,C_{4}:z=-R-ti\,(0\leq t\leq-b_{1})C=C_{1}\cup C_{2}\cup C_{3}\cup C_{4}라 하면 e^{-az^{2}}는 정함수이므로 코시-구르사 정리에 의해 다음이 성립한다.0=\int_{C}{e^{-az^{2}}dz}=\int_{C_{1}}{e^{-az^{2}}dz}+\int_{C_{2}}{e^{-az^{2}}dz}+\int_{C_{3}}{e^{-az^{2}}dz}+\int_{C_{4}}{e^{-az^{2}}dz}이때\begin{align*}\int_{C_{1}}{e^{-az^{2}}dz}&=\int_{-R}^{R}{e^{-a(t+b_{1}i)^{2}}dt}=\int_{-R}^{R}{e^{-a(t^{2}+2b_{1}ti-b_{1}^{2})}dt}\\ \int_{C_{3}}{e^{-az^{2}}dz}&=-\int_{-R}^{R}{e^{-at^{2}}dt}\end{align*}이고\begin{align*}\int_{C_{2}}{e^{-az^{2}}dz}&=i\int_{b_{1}}^{0}{e^{-a(R+ti)^{2}}}=i\int_{b_{1}}^{0}{e^{-a(R^{2}+2Rti-t^{2})}dt}\\&=ie^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}e^{-2aRti}dt}\\ \int_{C_{4}}{e^{-az^{2}}dz}&=-i\int_{0}^{-b_{1}}{e^{-a(R+ti)^{2}}dt}=-i\int_{0}^{-b_{1}}{e^{-a(R^{2}+2Rti-t^{2})}dt}=-ie^{-aR^{2}}\int_{0}^{-b_{1}}{e^{at^{2}}e^{-2aRti}dt}\\&=-ie^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}e^{2aRti}dt}\end{align*}이므로 다음이 성립한다.\begin{align*}0&=-\int_{-R}^{R}{e^{-at^{2}}dt}+\int_{-R}^{R}{e^{-a(t^{2}+2b_{1}ti-b_{1}^{2})}dt}+ie^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}{0}{e^{at^{2}}e^{-2aRti}dt}-ie^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}e^{2aRti}dt}\\&=-\int_{-R}^{R}{e^{-at^{2}}dt}+\int_{-R}^{R}{e^{-a(t^{2}+2b_{1}ti-b_{1}^{2})}dt}+2e^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}\sin2aRt dt}\end{align*}이때\left|2e^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}\sin2aRtdt}\right|\leq2e^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}dt},\,\lim_{R\,\rightarrow\,\infty}{2e^{-aR^{2}}\int_{b_{1}}^{0}{e^{at^{2}}dt}}=0이므로 다음의 등식이 성립한다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-at^{2}-2ab_{1}ti+ab_{1}^{2}}dt}=\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-at^{2}}dt}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}\displaystyle b_{1}=\frac{b}{2a}이므로 \displaystyle b_{1}^{2}=\frac{b^{2}}{4a}이고 따라서 b<0일 때 다음의 결과를 얻는다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-ax^{2}-ibx}dx}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}e^{-\frac{b^{2}}{4a}}그러므로 모든 a>0,\,b\in\mathbb{R}에 대해 다음의 공식이 성립한다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-ax^{2}-ibx}dx}=\sqrt{\frac{\pi}{a}}e^{-\frac{b^{2}}{4a}}이제 z\in\mathbb{C}_{+},\,b\in\mathbb{R}에 대하여 다음의 공식이 성립함을 보이자.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-zx^{2}-ibx}dx}=\left(\frac{\pi}{z}\right)^{\frac{1}{2}}e^{-\frac{b^{2}}{4z}}z\in\mathbb{C}_{+}에 대하여 1에 의해\int_{-\infty}^{\infty}{|e^{-zx^{2}-ibx}|dx}\leq\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-(\text{Re}z)x^{2}}dx}=\sqrt{\frac{\pi}{\text{Re}z}}<\infty이므로 적분 \displaystyle\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-zx^{2}-ibx}dx}는 존재한다.f(z)=\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-zx^{2}-ibx}dx},\,g(z)=\left(\frac{\pi}{z}\right)^{\frac{1}{2}}e^{-\frac{b^{2}}{4z}}\,(z\in\mathbb{C}_{+})라 하자. 그러면 g(z)의 분지 절단을 음의 실수축이라고 하면 g(z)는 \mathbb{C}_{+}에서 해석적이다. f(z)를 \mathbb{C}_{+}에서 해석적이고 z\in\mathbb{C}_{+}에 대해 h(z)=f(z)-g(z)라 하자. 그러면 실수 z>0에 대하여 h(z)=0이므로 6에 의해 h(z)=0이고 따라서 모든 z\in\mathbb{C}_{+}에 대하여 f(z)=g(z)가 성립한다.
그러므로 f(z)가 \mathbb{C}_{+}위에서 해석적임을 보이면 된다.
C:z(t)=x_{1}(t)+iy(t)\,(a\leq t\leq b)를 \mathbb{C}_{+}위의 닫힌곡선, \displaystyle M=\inf_{a\leq t\leq b}{x_{1}(t)}라 하자. 그러면 C는 \mathbb{C}_{+}위에서 닫힌 곡선이므로 M>0이다.\int_{C}{f(z)dz}=\int_{a}^{b}{\left(\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-\{x_{1}(t)+iy(t)\}x^{2}-ibx}dx}\right)z'(t)dt}이고\begin{align*}&\int_{a}^{b}{\int_{-\infty}^{\infty}{|e^{-\{x_{1}(t)+iy(t)\}x^{2}-ibx}|\left|z'(t)\right|dx}dt}\\&\leq\int_{a}^{b}{\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-x_{1}(t)x^{2}}\left|z'(t)\right|dx}dt}\\&\leq\int_{a}^{b}{\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-Mx^{2}}}\left|z'(t)\right|dxdt}\\&=\sqrt{\frac{\pi}{M}}\int_{a}^{b}{\left|z'(t)\right|dt}\\&=L\sqrt{\frac{\pi}{M}}<\infty\,\left(L=\int_{a}^{b}{|z'(t)|dt}\right)\end{align*}이며, e^{-zx^{2}}는 정함수 이므로 푸비니 정리(3)와 코시-구르사 정리(8)에 의해\begin{align*}\int_{C}{f(z)dz}&=\int_{a}^{b}{\left(\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-\{x_{1}(t)+iy(t)\}x^{2}-ibx}dx}\right)z'(t)dt}\\&=\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-ibx}\left(\int_{C}{e^{-zx^{2}}dz}\right)dx}\\&=0\end{align*}이다.
f(z)가 \mathbb{C}_{+}에서 연속임을 보이자.
z_{0}\in\mathbb{C}_{+}, \{z_{n}\}을 z_{0}로 수렴하는 임의의 \mathbb{C}_{+}위에서의 수열이라고 하자. 즉, \displaystyle\lim_{n\,\rightarrow\,\infty}{z_{n}}=z_{0}
N\in\mathbb{N}을 선택해서 모든 n>N에 대해 \displaystyle|z_{n}-z_{0}|<\frac{\text{Re}z_{0}}{2}이라 하자. 그러면 모든 n>N에 대해 다음이 성립한다.|\text{Re}z_{n}-\text{Re}z_{0}|\leq|z-z_{0}|<\frac{\text{Re}z_{0}}{2},\,\frac{\text{Re}z_{0}}{2}<\text{Re}z_{n}\displaystyle m=\min\left\{\text{Re}z_{1},\,...,\,\text{Re}z_{N},\,\frac{\text{Re}z_{0}}{2}\right\}라 하자. 그러면 모든 n\in\mathbb{N}에 대하여 0<m\leq\text{Re}z_{n}이고 따라서 다음이 성립하고|e^{-z_{n}x^{2}}|=e^{-(\text{Re}z_{n})x^{2}}\leq e^{-mx^{2}}지배수렴정리에 의해\begin{align*}\lim_{n\,\rightarrow\,\infty}{f(z_{n})}&=\lim_{n\,\rightarrow\,\infty}{\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-z_{n}x^{2}-ibx}dx}}=\int_{-\infty}^{\infty}{\left(\lim_{n\,\rightarrow\,\infty}{e^{-z_{n}x^{2}-ibx}}\right)dx}\\&=\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-z_{0}x^{2}-ibx}dx}=f(z_{0})\end{align*}이다. 따라서 4에 의해 f(z)는 z_{0}에서 연속이고 모레라 정리에 의해 f(z)는 \mathbb{C}_{+}에서 해석적이다.
그러므로 모든 z\in\mathbb{C}_{+},\,b\in\mathbb{R}에 대하여 다음의 공식이 성립한다.\int_{-\infty}^{\infty}{e^{-zx^{2}-ibx}dx}=\left(\frac{\pi}{z}\right)^{\frac{1}{2}}e^{-\frac{b^{2}}{4z}}참고자료:
Complex Variables and Applications 8th edition, Brown, Churchill, McGraw-Hill
[논문] AN IMPROPER INTEGRAL OF EXPONENTIAL TYPE FUNCTION USING COMPLEX LINE INTEGRALS, 이은선, 경기대학교 교육대학원
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