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기하학/미분기하학2020. 9. 20. 08:00
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[미분기하학] 8. 등장사상, 방향



R3의 등장사상(isometry)은 R3의 모든 점 p,q에 대해 다음을 만족하는 사상 F:R3R3이다.d(F(p),F(q))=d(pq)*"isometry"는 등거리를 의미하지만 미분기하학에서는 "등장사상"이라는 용어로 사용된다. 따라서 미분기하학에서의 isometry를 등장사상이라고 할 것이다. 

R3에서의 평행이동(translation)은 R3에서의 임의의 점 p와 고정된 점 a에 대해 T(p)=p+a로 정의되는 사상이고 다음과 같이 등장사상이 됨을 보일 수 있다.d(T(p),T(q))=d(p+a,q+a)=xy평면을 원점을 중심으로 \theta만큼 회전시켜 점 (p_{1},\,p_{2})를 점 (q_{1},\,q_{2})로 보내면 이 두 점 사이의 관계는 다음과 같다.\begin{align*}q_{1}&=p_{1}\cos\theta-p_{2}\sin\theta\\q_{2}&=p_{1}\sin\theta+p_{2}\cos\theta\end{align*}따라서 \mathbb{R}^{3}에서 z축을 중심으로 각 \theta만큼 회전시키는 회전(rotation) C는 모든 점 \mathbf{p}에 대해 다음과 같이 나타낼 수 있다.C(\mathbf{p})=C(p_{1},\,p_{2},\,p_{3})=(p_{1}\cos\theta-p_{2}\sin\theta,\,p_{1}\sin\theta+p_{2}\cos\theta,\,p_{3})분명히 C는 선형사상이고 등장사상이다.  


FG\mathbb{R}^{3}상의 등장사상이면, 합성사상 G\circ F도 등장사상이다.

증명: G가 등장사상이므로 d(G(F(\mathbf{p})),\,G(F(\mathbf{q})))=d(F(\mathbf{p}),\,F(\mathbf{q}))이고 F가 등장사상이므로 d(F(\mathbf{p}),\,F(\mathbf{q}))=d(\mathbf{p}-\mathbf{q})이다. 따라서 G\circ F는 등장사상이다. 


위 정리로부터 F\mathbb{R}^{3}에서의 전단사이면, 역함수 F^{-1}를 갖고 FF^{-1}=F^{-1}F=I이며, 여기서 I\mathbb{R}^{3}의 항등사상으로 모든 \mathbb{R}^{3}의 점 \mathbf{p}에 대해 I(\mathbf{p})=\mathbf{p}이다. 


(1) S,\,T가 평행이동이면 S\circ T=T\circ S도 평행이동이다.

(2) T\mathbf{a}만큼의 평행이동이면, T^{-1}-\mathbf{a}만큼의 평행이동이다. 

(3) \mathbb{R}^{3}의 두 점 \mathbf{p},\,\mathbf{q}에 대해 T(\mathbf{p})=\mathbf{q}인 평행이동이 유일하게 존재한다.

(1), (2)는 분명하므로 (3)을 보이자. \mathbf{q}-\mathbf{p}만큼의 평행이동은 \mathbf{p}\mathbf{q}로 보낸다. T\mathbf{a}만큼의 평행이동이고 T(\mathbf{p})=\mathbf{q}이면 \mathbf{p}+\mathbf{a}=\mathbf{q}이므로 이 평행이동은 유일하게 존재하고 \mathbf{a}=\mathbf{q}-\mathbf{p}이다. 


다음은 위 정리의 (3)의 특별한 경우이다. T가 어떤 점에 대해 T(\mathbf{p})=\mathbf{p}이고 평행이동이면 T=I이다. 앞에서 다루었던 회전은 \mathbb{R}^{3}의 직교변환(orthogonal transformation)의 예이고, 직교변환은 선형변환 C:\mathbb{R}^{3}\,\rightarrow\,\mathbb{R}^{3}으로 다음과 같이 내적을 보존하는 것이다. 즉 모든 \mathbf{p},\,\mathbf{q}에 대해C(\mathbf{p})\cdot C(\mathbf{q})=\mathbf{p}\cdot\mathbf{q}C\mathbb{R}^{3}의 직교변환이면, \mathbb{R}^{3}의 등장사상이다. 

증명: 먼저 C가 노름을 보존함을 다음과 같이 보일 수 있다.\|C(\mathbf{p})\|^{2}=C(\mathbf{p})\cdot C(\mathbf{p})=\mathbf{p}\cdot\mathbf{p}=\|\mathbf{p}\|^{2}이다. 그러면 모든 점 \mathbf{p}에 대해 \|C(\mathbf{p})\|=\|\mathbf{p}\|이고 C가 선형이므로 다음과 같이 등장사상임을 보일 수 있다. 모든 \mathbf{p},\,\mathbf{q}에 대해\begin{align*}d(C(\mathbf{p}),\,C(\mathbf{q}))&=\|C(\mathbf{p})-C(\mathbf{q})\|=\|C(\mathbf{p}-\mathbf{q})\|\\&=\|\mathbf{p}-\mathbf{q}\|=d(\mathbf{p},\,\mathbf{q})\end{align*}다음은 앞 정리의 역이다.


FF(\mathbf{O})=\mathbf{O}\mathbb{R}^{3}상의 등장사상이면, F는 직교변환이다. 

증명: 먼저 F가 내적을 보존함을 보이고 그 다음으로 F가 선형변환임을 보이자. 

유클리드 거리의 정의에 의해 점 \mathbf{p}의 노름 \|\mathbf{p}\|는 원점에서 점 \mathbf{p}까지의 유클리드 거리 d(\mathbf{O},\,\mathbf{p})이다. 가정에 의해 F는 유클리드 거리를 보존하고 F(\mathbf{O})=\mathbf{O}이다. 그러면\|F(\mathbf{p})\|=d(\mathbf{O},\,F(\mathbf{p}))=d(F(\mathbf{O}),\,F(\mathbf{p}))=d(\mathbf{O},\,\mathbf{p})=\|\mathbf{p}\|이고 따라서 F는 노름을 보존한다. 이제 극성화(polarization)에 의해 F가 내적도 보존함을 보일 것이다. F가 등장사상이므로 임의의 한 쌍의 점에 대해d(F(\mathbf{p}),\,F(\mathbf{q}))=d(\mathbf{p},\,\mathbf{q})이다. 따라서 \|F(\mathbf{p})-F(\mathbf{q})\|=\|\mathbf{p}-\mathbf{q}\|이고, 노름의 정의에 의해(F(\mathbf{p})-F(\mathbf{q}))\cdot(F(\mathbf{p})-F(\mathbf{q}))=(\mathbf{p}-\mathbf{q})\cdot(\mathbf{p}-\mathbf{q})이므로\|F(\mathbf{p})\|^{2}-2F(\mathbf{p})\cdot F(\mathbf{q})+\|F(\mathbf{q})\|^{2}=\|\mathbf{p}\|^{2}-2\mathbf{p}\cdot\mathbf{q}+\|\mathbf{q}\|^{2}이다. F가 노름을 보존하므로 위 식에서 노름이 있는 항은 상쇄되어 F(\mathbf{p})\cdot F(\mathbf{q})=\mathbf{p}\cdot \mathbf{q}이고 따라서 F는 내적을 보존한다. 

마지막으로 F가 선형임을 보이자.\mathbf{u}_{1}=(1,\,0,\,0),\,\mathbf{u}_{2}=(0,\,1,\,0),\,\mathbf{u}_{3}=(0,\,0,\,1)이라 하면 다음의 등식을 얻고\mathbf{p}=(p_{1},\,p_{2},\,p_{3})=\sum_{i=1}^{3}{p_{i}\mathbf{u}_{i}}또한 \mathbf{u}_{1},\,\mathbf{u}_{2},\,\mathbf{u}_{3}은 정규직교이고, F가 내적을 보존하므로 F(\mathbf{u}_{1}),\,F(\mathbf{u}_{2}),\,F(\mathbf{u}_{3})도 정규직교이다. 그러면 정규직교전개를 하면F(\mathbf{p})=\sum_{i=1}^{3}{F(\mathbf{p})\cdot F(\mathbf{u}_{i})F(\mathbf{u}_{i})}이고F(\mathbf{p})\cdot\ F(\mathbf{u}_{i})=\mathbf{p}\cdot\mathbf{u}_{i}=p_{i}이므로 \displaystyle F(\mathbf{p})=\sum_{i=1}^{3}{p_{i}F(\mathbf{u}_{i})}이다. 이 등식을 이용해 다음의 선형조건이 성립함을 알 수 있다.F(a\mathbf{p}+b\mathbf{q})=aF(\mathbf{p})+bF(\mathbf{q})F\mathbb{R}^{3}의 등장사상이면 평행이동 T와 직교변환 C가 유일하게 존재하여 F=T\circ C이다.

증명: TF(\mathbf{O})만큼의 평행이동이라 하자. T^{-1}-F(\mathbf{O})만큼의 평행이동이다. T^{-1}\circ F는 등장사상이고 다음이 성립한다.(T^{-1}\circ F)(\mathbf{O})=T^{-1}(F(\mathbf{O}))=F(\mathbf{O})-F(\mathbf{O})=\mathbf{O}이다. 그러면 T^{-1}\circ F(T^{-1}\circ F)(\mathbf{O})=\mathbf{O}인 등장사상이므로 앞의 정리에 의해 직교변환, 즉 T^{-1}\circ F=C이다. 이 등식의 양변에 T를 합성하면 F=T\circ C를 얻는다. 

유일성을 보이기 위해 F가 평행이동 \overline{T}와 직교변환 \overline{C}에 대해 \overline{T}\circ\overline{C}로 나타내어진다고 하면 \overline{T}=T, \overline{C}=C임을 보이면 된다. T\circ C=\overline{T}\circ\text{C}이므로 C=T^{-1}\circ\overline{T}\circ\overline{C}이고 C\overline{C}는 선형변환이므로 원점을 원점으로 보낸다. 그러므로 (T^{-1}\circ\overline{T})(\mathbf{O})=\mathbf{O}이다. T^{-1}\circ\overline{T}는 평행이동이므로 T^{-1}\circ\overline{T}=I, 즉 \overline{T}=T이다. 그러면 T\circ C=\overline{T}\circ\overline{C}=T\circ\overline{C}이고 이 식의 양변에 T^{-1}를 합성하면 C=\overline{C}도 얻는다.   


따라서 \mathbb{R}^{3}의 모든 등장사상은 직교변환에 이은 평행이동으로 유일하게 표현된다. 앞의 정리에서 F=T\circ CCF의 직교부분(orthogonal part), CF의 평행이동부분(translation part)이라고 한다. 이때 일반적으로 C\circ T\neq T\circ C임에 유의한다(함수의 합성은 일반적으로 교환법칙이 성립하지 않는다).  

선형대수학 이론으로부터 임의의 선형변환 C의 행렬은 다음과 같은 3\times3행렬 \{c_{ij}\}이다.C(p_{1},\,p_{2},\,p_{3})=\left(\sum_{j=1}^{3}{c_{1j}p_{j}},\,\sum_{j=1}^{3}{c_{2j}p_{j}},\,\sum_{j=1}^{3}{c_{3j}p_{j}}\right)따라서 열벡터로 나타내면 \mathbf{q}=C(\mathbf{p})는 다음과 같다.\begin{pmatrix}q_{1}\\q_{2}\\q_{3}\end{pmatrix}=\begin{pmatrix}c_{11}&c_{12}&c_{13}\\c_{21}&c_{22}&c_{23}\\c_{31}&c_{32}&c_{33}\end{pmatrix}\begin{pmatrix}p_{1}\\p_{2}\\p_{3}\end{pmatrix}선형대수학으로부터 \mathbb{R}^{3}의 선형변환이 직교(내적을 보존)일 필요충분조건은 그 행렬이 직교(전치행렬이 역행렬과 같다)이다.

앞의 정리의 분해 F=T\circ C로 돌아가서 T\mathbf{a}=(a_{1},\,a_{2},\,a_{3})만큼 평행이동하면F(\mathbf{p})=(T\circ C)(\mathbf{p})=\mathbf{a}+C(\mathbf{p})이고, C(\mathbf{p})에 대한 위의 식을 이용하면 다음과 같이 나타낼 수 있다.\begin{pmatrix}q_{1}\\q_{2}\\q_{3}\end{pmatrix}=\begin{pmatrix}a_{1}\\a_{2}\\a_{3}\end{pmatrix}+\begin{pmatrix}c_{11}&c_{12}&c_{13}\\c_{21}&c_{22}&c_{23}\\c_{31}&c_{32}&c_{33}\end{pmatrix}\begin{pmatrix}p_{1}\\p_{2}\\p_{3}\end{pmatrix}임의의 사상 F:\mathbb{R}^{3}\,\rightarrow\,\mathbb{R}^{3}는 점 \mathbf{p}에서의 접벡터 \mathbf{v}F(\mathbf{p})에서의 접벡터 F_{*}(\mathbf{v})(접벡터와 점 사이의 구분을 위해 *표시를 했다)로 보내는 접사상 F_{*}를 가진다. 

F가 등장사상이면 그 사상은 매우 간단하다. 


F를 직교부분이 C\mathbb{R}^{3}의 등장사상이라고 하자. 그러면 \mathbb{R}^{3}의 모든 접벡터 \mathbf{v}_{\mathbf{p}} 에 대해 다음이 성립한다.F_{*}(\mathbf{v}_{\mathbf{p}})=(C\mathbf{v})_{F(\mathbf{p})}F_{*}(\mathbf{v}_{\mathbf{p}})를 얻으려면 먼저 접벡터 \mathbf{v}_{\mathbf{p}}를 자연스럽게 대응되는 \mathbb{R}^{3}상의 점 \mathbf{v}로 옮긴 후 F의 직교부분 C를 적용하고 점 C(\mathbf{v})를 대응하는 F(\mathbf{p})에서의 접벡터로 옮긴다.(아래 그림 참고)

그래서 \mathbb{R}^{3}의 점 \mathbf{p}에서의 모든 접벡터는 F_{*}에 의해 정확히 같은 방법으로 회전하고, 단지 새로운 작용점 F(\mathbf{p})만이 \mathbf{p}만이 \mathbf{p}에 의존한다. 

증명: F=T\circ C라 하자. T\mathbf{a}만큼의 평행이동이라고 하면 F(\mathbf{p})=\mathbf{a}+C(\mathbf{p})이다. T\mathbf{a}만큼의 평행이동이라고 하면 F(\mathbf{p})=\mathbf{a}+C(\mathbf{p})이다. \mathbf{v}_{\mathbf{p}}\mathbb{R}^{3}의 접벡터이면, F_{*}(\mathbf{v}_{\mathbf{p}})는 곡선 t\,\mapsto\,F(\mathbf{p}+t\mathbf{v})의 초기속도이고, C의 선형성으로부터 다음이 성립하다.\begin{align*}F(\mathbf{p}+t\mathbf{v})&=(T\circ C)(\mathbf{p}+t\mathbf{v})=T(C(\mathbf{p})+tC(\mathbf{v}))\\&=\mathbf{a}+C(\mathbf{p})+tC(\mathbf{v})\\&=F(\mathbf{p})+tC(\mathbf{v})\end{align*}그러면 F_{*}(\mathbf{v}_{\mathbf{p}})는 곡선 t\,\mapsto\,F(\mathbf{p})+tC(\mathbf{v})의 초기속도이고, 이것은 정확히 접벡터 (C\mathbf{v})_{F(\mathbf{p})}이다. 


유클리드 좌표를 이용하여 위의 정리를 나타내면F_{*}\left(\sum_{j=1}^{3}{v_{j}U_{j}}\right)=\sum_{i,\,j=1}^{3}{C_{ij}v_{j}\overline{U}_{i}}이고 이때 C=(c_{ij})F의 직교부분, U_{i}\mathbf{p}에서 계산되었으며 \overline{U}_{i}F(\mathbf{p})에서 계산되었다. 


등장사상은 접벡터의 내적을 보존한다. 즉 \mathbf{v}_{\mathbf{p}}\mathbf{w}_{\mathbf{p}}가 같은 점에서의 \mathbb{R}^{3}에서의 접벡터이고 F가 등장사상이면 다음이 성립한다.F_{*}(\mathbf{v}_{\mathbf{p}})\cdot F_{*}(\mathbf{w}_{\mathbf{p}})=\mathbf{v}_{\mathbf{p}}\cdot\mathbf{w}_{\mathbf{p}}증명: CF의 직교부분이라 하면 C는 직교변호나이므로 \mathbb{R}^{3}의 내적을 보존하고 다음의 결과를 얻는다.\begin{align*}F_{*}(\mathbf{v}_{\mathbf{p}})\cdot F_{*}(\mathbf{w}_{\mathbf{p}})&=(C(\mathbf{v}))_{F(\mathbf{p})}(C(\mathbf{w}))_{F(\mathbf{p})}\\&=C(\mathbf{v})\cdot C(\mathbf{w})=\mathbf{v}\cdot\mathbf{w}\\&=\mathbf{v}_{\mathbf{p}}\cdot\mathbf{w}_{\mathbf{p}}\end{align*}내적이 보존되므로 노름이나 직교성이 보존된다. F가 등장사상이면 \|F_{*}(\mathbf{v})\|=\|\mathbf{v}\|이고 \mathbf{v}\mathbf{w}가 수직이면 F_{*}(\mathbf{v})F_{*}(\mathbf{w})도 수직이므로 틀도 보존된다. 즉 \mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}\mathbb{R}^{3}의 점 \mathbf{p}에서의 틀이면 F_{*}(\mathbf{e}_{1}),\,F_{*}(\mathbf{e}_{2}),\,F_{*}(\mathbf{e}_{3})F(\mathbf{p})에서의 틀이다.


\mathbb{R}^{3}위의 임의의 두 개의 틀, 예로 \mathbf{p}에서의 틀 \mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}와 점 \mathbf{q}에서의 틀 \mathbf{f}_{1},\,\mathbf{f}_{2},\,\mathbf{f}_{3}에 대해 F_{*}(\mathbf{e}_{i})=\mathbf{f}_{i}\,(1\leq i\leq3)\mathbb{R}^{3}의 등장사상이 유일하게 존재한다. 

증명: 등장사상이 존재함을 보이자. \mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}\mathbf{f}_{1},\,\mathbf{f}_{2},\,\mathbf{f}_{3}을 두 개의 틀을 이루는 벡터에 대응하는 점이라 하자. C1\leq i\leq3에 대해 C(\mathbf{e}_{i})=\mathbf{f}_{i}를 만족하는 \mathbb{R}^{3}의 유일한 선형변환이라 하자. C는 직교이고 T\mathbf{q}-C(\mathbf{p})만큼의 평행이동이라 할 때 등장사상 F=T\circ C가 틀 \mathbf{e}를 틀 \mathbf{f}로 보내는 등장사상임을 보이자. 먼저F(\mathbf{p})=T(C(\mathbf{p}))=\mathbf{q}-C(\mathbf{p})+C(\mathbf{p})=\mathbf{q}이고, 1\leq i\leq3에 대해 다음을 얻는다.F_{*}(\mathbf{e}_{i})=(C(\mathbf{e}_{i}))_{F(\mathbf{p})}=(\mathbf{f}_{i})_{F(\mathbf{p})}=(\mathbf{f}_{i})_{\mathbf{q}}=\mathbf{f}_{i}유일성을 보이자. C는 등장사상의 유일한 직교부분이고, 평행이동부분도 C(\mathbf{p})\mathbf{q}로 옮겨야 하므로 유일하게 결정되므로 따라서 등장사상 F=T\circ C가 유일하게 결정된다.


\mathbf{e}의 자세행렬 A\mathbf{e}_{i}의 유클리드 좌표를 i번째 행 a_{i1},\,a_{i2},\,a_{i3}으로 갖고, 틀 \mathbf{f}의 자세행렬 B에 대해서도 마찬가지이다. 이 정리에서의 C의 행렬은 B^{T}A이고, 이를 보이기 위해서 B^{T}A(\mathbf{e}_{i})=\mathbf{f}_{i}임을 보이면 된다.\begin{align*}B^{T}A\begin{pmatrix}a_{11}\\a_{22}\\a_{33}\end{pmatrix}&=B^{T}\begin{pmatrix}a_{11}&a_{12}&a_{13}\\a_{21}&a_{22}&a_{23}\\a_{31}&a_{32}&a_{33}\end{pmatrix}\begin{pmatrix}a_{11}\\a_{12}\\a_{33}\end{pmatrix}\\&=B^{T}\begin{pmatrix}1\\0\\0\end{pmatrix}=\begin{pmatrix}b_{11}&b_{21}&b_{31}\\b_{12}&b_{22}&b_{32}\\b_{13}&b_{23}&b_{33}\end{pmatrix}\begin{pmatrix}1\\0\\0\end{pmatrix}\\&=\begin{pmatrix}b_{11}\\b_{12}\\b_{13}\end{pmatrix}\end{align*}B^{T}A(\mathbf{e}_{1})=\mathbf{f}_{1}이고 i=2,\,3의 경우도 비슷하다. 그러므로 C=B^{T}A이고 T\mathbf{q}-C(\mathbf{p})만큼 평행이동한다.


\mathbb{R}^{3}에서 각각의 틀 \mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}에 대해\mathbf{e}_{1}\cdot(\mathbf{e}_{2}\times\mathbf{e}_{3})=\pm1이다. 이 숫자가 +1이면, 틀 \mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}이 양의 방향(positively oriented), -1이면 음의 방향(negatively oriented)이라고 ㅎ나다.

직교행렬의 판별식(행렬식은) \pm1이므로 F의 직교부분이 C일 때, F의 부호를 C의 행렬식으로 정의하고 다음과 같이 나타낸다.\text{sgn}F=\det C\mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}\mathbb{R}^{3}의 어떤 점에서의 틀이고 F가 등장사상이면 다음이 성립한다.F_{*}(\mathbf{e}_{1})\cdot F_{*}(\mathbf{e}_{2})\times F_{*}(\mathbf{e}_{3})=(\text{sgn}F)\mathbf{e}_{1}\cdot\mathbf{e}_{2}\times\mathbf{e}_{3}증명: \displaystyle\mathbf{e}_{j}=\sum_{k=1}^{3}{a_{jk}U_{k}}이면, \displaystyle F_{*}(\mathbf{e}_{j})=\sum_{i,\,j=1}^{3}{c_{ik}a_{jk}\overline{U}_{i}}이고, 여기서 C=(c_{ij})F의 직교부분이다. 그러면 틀 F_{*}(\mathbf{e}_{1}),\,F_{*}(\mathbf{e}_{2}),\,F_{*}(\mathbf{e}_{3})의 자세행렬은 다음과 같다.\left(\sum_{k=1}^{3}{c_{ik}a_{jk}}\right)=\left(\sum_{k=1}^{3}{c_{ik}a_{kj}}\right)=CA^{T}틀의 삼중적은 자세행렬의 행렬식이고, 정의에 의해 \text{sgn}F=\det C이므로 다음의 결과를 얻는다.\begin{align*}F_{*}(\mathbf{e}_{1})\cdot F_{*}(\mathbf{e}_{2})\times F_{*}(\mathbf{e}_{3})&=\det CA^{T}=\det C\det A^{T}\\&=\det C\det A\\&=(\text{sgn}F)\mathbf{e}_{1}\cdot\mathbf{e}_{2}\times\mathbf{e}_{3}\end{align*}C\mathbb{R}^{3}의 등장사상 F의 직교부분일 때

\text{sgn}F=\det C=+1이면 방향을 보존한다(orientation preserving)

\text{sgn}F=\det C=-1이면 방향을 거꾸로 한다(orientation reversing)

고 한다.  

(1) 평행이동의 직교부분은 항등사상 I이므로 \text{sgn}T=\det I=+1이고 방향을 보존한다. 

(2) 회전이동의 직교부분은 다음과 같고C=\begin{pmatrix}\cos\theta&\sin\theta&0\\ \sin\theta&\cos\theta&0\\0&0&1\end{pmatrix}\text{sgn}C=\det C=+1이므로 방향을 보존한다.

(3) 반사(reflection) \mathbb{R}^{3}yz평면을 거울이라고 하자. yz평면을 향해 바라보면 점 \mathbf{p}=(p_{1},\,p_{2},\,p_{3})이 점 R(\mathbf{p})=(-p_{1},\,p_{2},\,p_{3})에 위치한 것으로 보인다.(아래 그림 참고)

이 사상의 직교부분은C=\begin{pmatrix}-1&0&0\\0&1&0\\0&0&1\end{pmatrix}이고 \text{sgn}F=\det C=-1이므로 방향을 거꾸로 한다. 


\mathbf{e}_{1},\,\mathbf{e}_{2},\,\mathbf{e}_{3}\mathbb{R}^{3}의 한 점에서의 틀이라고 하자. \displaystyle\mathbf{v}=\sum_{i=1}^{3}{v_{i}\mathbf{e}_{i}}, \displaystyle\mathbf{w}=\sum_{i=1}^{3}{w_{i}\mathbf{e}_{i}}이면, 다음이 성립한다.\mathbf{v}\times\mathbf{w}=\epsilon\left|\begin{matrix}\mathbf{e}_{1}&\mathbf{e}_{2}&\mathbf{e}_{3}\\v_{1}&v_{2}&v_{3}\\w_{1}&w_{2}&w_{3}\end{matrix}\right|\,(\epsilon=\mathbf{e}_{1}\cdot(\mathbf{e}_{2}\times\mathbf{e}_{3}))증명: 다음의 식을 계산함으로서 결과를 얻는다.\mathbf{v}\times\mathbf{w}=(v_{1}\mathbf{e}_{1}+v_{2}\mathbf{e}_{2}+v_{3}\mathbf{e}_{3})\times(w_{1}\mathbf{e}_{1}+w_{2}\mathbf{e}_{2}+w_{3}\mathbf{e}_{3})\mathbf{v}\mathbf{w}\mathbf{p}에서의 \mathbb{R}^{3}에서의 접벡터라 하자. F\mathbb{R}^{3}의 등장사상이면 다음이 성립한다.F_{*}(\mathbf{v}\times\mathbf{w})=(\text{sgn}F)F_{*}(\mathbf{v})\times F_{*}(\mathbf{w})증명: \displaystyle\mathbf{v}=\sum_{i=1}^{3}{v_{i}U_{i}(\mathbf{p})}, \displaystyle\mathbf{w}=\sum_{i=1}^{3}{w_{i}U_{i}(\mathbf{p})}, \mathbf{e}_{i}=F_{*}(U_{i}(\mathbf{p}))라 하자. F_{*}가 선형이므로F_{*}(\mathbf{v})=\sum_{i=1}^{3}{v_{i}\mathbf{e}_{i}},\,F_{*}(\mathbf{w})=\sum_{i=1}^{3}{w_{i}\mathbf{e}_{i}}이고 앞 정리를 이용해 직접 계산하면 F_{*}(\mathbf{v})\times F_{*}(\mathbf{w})=\epsilon F_{*}(\mathbf{v}\times\mathbf{w})이고\epsilon=\mathbf{e}_{1}\cdot\mathbf{e}_{2}\times\mathbf{e}_{3}=F_{*}(U_{1}(\mathbf{p}))\cdot F_{*}(U_{2}(\mathbf{p}))\times F_{*}(U_{3}(\mathbf{p}))이고 \epsilon=\text{sgn}F이다. 


참고자료:

미분기하학, 이승훈, 한동숭, 경문사

Elementary Differential Geometry Second edition, O'neil, AcademicPress         

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Posted by skywalker222